miniatura|Retrat de fases d'un oscil·lador de van der Pol no forçat. miniatura|Evolució del cicle límit en el pla de fases.
En l'àmbit dels sistemes dinàmics, loscil·lador de van der Pol és un oscil·lador amb amortiment no lineal. La seva evolució temporal obeeix l'equació diferencial de segon ordre:
en què x és la posició, funció del temps t, i μ és un paràmetre escalar que incorpora la no linealitat i l'amortiment.
Història L'oscil·lador de van der Pol va ser descrit per l'enginyer i físic Balthasar van der Pol mentre treballava a la casa Philips.Cartwright, ML, "Balthazar van der Pol", J. London Math. Soc , 35 , 367-376, (1960). Van der Pol va trobar oscil·lacions estables, que va anomenar oscil·lacions de relaxació,Van der Pol, B., "On relaxation-oscillations", The London, Edinburgh and Dublin Phil. Mag & J. of Sci , 2 (7), 978-992 (1927). conegudes en l'actualitat com cicles límit, en circuits que usaven vàlvules de buit. Quan aquests circuits es fan funcionar a prop del cicle límit entren en acoblament i el senyal entra en fase amb el corrent. Van der Pol i la seva companya, van der Mark, van informar en la data de setembre de 1927 de NatureVan der Pol, B. and Van der Mark, J., "Frequency demultiplication", Nature , 120 , 363-364, (1927). que, per a determinades freqüències, apareixia un soroll irregular, sempre a prop de les freqüències d'acoblament. Va ser un dels primers descobriments experimentals de la Teoria del caos.Kanamaru, T., "Van der Pol oscillator", Scholarpedia , 2 (1), 2202, (2007).
L'equació de van der Pol té una llarga història en física i biologia. Per exemple, en biologia, FitzhughFitzhugh, R., "Impuls and Physiological states in Theoretical models of nerve membranes", Biophysics J , 1 , 445 - 466, (1961). i NagumoNagumo, J., Arimoto, S. and Yoshizawa, S. "An activeu premeu transmission line simulating nerve Axon", Proc. IRE , 50 , 2061-2070, (1962). van aplicar l'equació a un camp bidimensional en el model de Fitzhugh-Nagumo per descriure el potencial d'acció de les neurones. També s'ha usat en sismologia per modelar el comportament de dues plaques en una falla.Cartwright, J., Eguiluz, V., Hernández-Garcia, E. and Piro, O., "Dynamics of elastic excitable mitjana", Internat. J. Bifur. Chaos Appl. Sci Engrg. , 9 , 2197-2202, (1999).
Forma bidimensional El teorema de Liénard demostra que el sistema té un cicle límit. Aplicant la transformació de Liénard , en què el '.' indica derivada, l'equació es pot escriure en forma bidimensional:Kaplan, D. and Glass, L., Understanding Nonlinear Dynamics , Springer, 240-244, (1995).
Resultats de l'oscil·lador no forçat miniatura|Oscil·lador de van der Pol sense excitació externa. El paràmetre d'amortiment no lineal és μ = 5. Hi ha dos règims de funcionament interessants per a l'oscil·lador no forçat:Grimshaw, R., Nonlinear ordinary differential Equations , CRC Press, 153-163, (1993),
Quan μ = 0, no hi ha esmorteïment, i l'equació queda:
És la fórmula de l'oscil·lador harmònic simple sense pèrdua d'energia.
Quan μ > 0, el sistema arribarà a un cicle límit, en el qual es conservarà l'energia. A prop de l'origen x = dx / dt = 0 el sistema és inestable, i lluny de l'origen hi ha amortiment.
L'oscil·lador de van der Pol forçat miniatura|Comportament caòtic en l'oscil·lador de van der Pol amb excitació sinusoidal. μ = 8.53, mentre que l'excitació externa té amplitud A = 1.2 i freqüència angular ω = 2π/10. Utilitzant una font d'excitació sinusoidal A·sin(ωt) l'equació diferencial queda:
en què A és l'amplitud de l'equació d'ona i ω la seva velocitat angular.
Referències
Enllaços ecternos Oscil·lador de van der Pol oscillator en Scholarpedia Oscil·lador de Van Der Pol oscillator interactiu There 's No Quiet Without Noise, New York Times
Categoria:Matemàtica aplicada Categoria:Mecànica