は、地球軌道を横断するアポロ群の地球近傍小惑星 (NEO) に分類されている小惑星である。2024年12月27日に小惑星地球衝突最終警報システム (ATLAS-CHL) による観測から発見され、直径は 60 ± 7 m と推定されている。
2032年12月22日における地球への接近で が地球へ衝突する確率が 1% を超えると算出されたことで、天体の地球への衝突リスクとその被害の影響について評価した尺度であるトリノスケールにおいて2025年1月27日に「3」と評価されたが、現在では2032年の接近における地球への潜在的な衝突リスクは排除されており、トリノスケールによる評価は行われていない。また、一時はこの接近で が月に衝突する確率が 4.3% と計算されていたが、2026年3月時点で月への衝突リスクも排除されている。
2025年2月初旬時点でトリノスケールによる評価が行われた小惑星の中では、 は2004年に (99942) アポフィスがトリノスケール「4」と評価された事例に次いで観測史上2番目に高い衝突リスクが評価された小惑星であり、トリノスケール「2」以上の評価が行われた事例としては約19年ぶり、史上3例目となった。
発見と軌道 は2024年12月27日にチリのコキンボ州で行われた小惑星地球衝突最終警報システム (ATLAS-CHL) による観測から発見された。この発見の前日にはアリゾナ大学によって行われているカタリナ・スカイサーベイによっても観測されていたことが判明している。発見同日に小惑星センターより発行された小惑星電子回報 (MPEC, Minor Planet Electronic Circular) にて現在の仮符号における名称が付与された。
太陽からの軌道長半径は約 2.52 au（約3億7600万 km）であるが、軌道離心率が約 0.66 に及ぶ歪んだ楕円軌道を公転しており、近日点では太陽から約 0.85 au（約1億2800万 km）と地球軌道の内側にまで接近し、遠日点では小惑星帯の外縁付近である太陽から約 4.18 au（約6億2600万 km）にまで遠ざかる軌道をほぼ4年の公転周期で公転している。地球軌道と交差する軌道となっているため、地球近傍小惑星 (NEO) におけるアポロ群に分類されており、公転周期がほぼ4年であることから、地球に対して約4年周期で接近を繰り返している。地球軌道に対する最小交差距離 (MOID) は月までの距離よりやや遠い程度の 0.00283 au（約 423,000 km）しかない。一方で絶対等級 (H) が22等級よりも明るいという条件に該当しないため、後述の通り地球の近くに接近する可能性のある小惑星ではあるが、潜在的に危険な小惑星 (PHA) には分類されていない。ヤルコフスキー効果と後述の の自転の逆行により、時間の経過とともに の軌道は徐々に太陽へ近づくようになっていったと考えられ、これは が現在の軌道よりもさらに外側、特にS型小惑星やC型小惑星が共に多く分布する小惑星帯の中間付近が起源となっている可能性を示している。
マドリード・コンプルテンセ大学の天文学者である Carlos de la Fuente Marcos と Raúl de la Fuente Marcos は、他のアポロ群に分類される地球近傍小惑星の中でも と特によく似た軌道を持つ 、 、2019 SC 、 、 は と関連がある可能性を指摘しており、また、2015年1月9日の日中にブラジル・サンパウロ近郊の広い範囲で観測された火球となった天体と の軌道の特性が 5% 程度の確率で一致すると推定した。
物理的特徴 大きさと衝突エネルギー
直接的な測定が行われるまでは、 の直径は絶対等級 (H) と幾何アルベド（光の反射率）の妥当な範囲の値を用いる推定値によって算出されていた。欧州宇宙機関 (ESA) は が可視光線の 5％ から 25％ を反射すると仮定して、その直径を 40 - 90 m と推定している。一方でアメリカ航空宇宙局 (NASA) は可視光線の 15.4% を反射すると仮定して直径を 55 m と推定している。これらの推定に基づいて、 は1908年のツングースカ大爆発を引き起こした小惑星、または約5万年前にアメリカ・アリゾナ州のバリンジャー・クレーター（メテオクレーター）を形成した小惑星とほぼ同じ大きさを持つことになると考えられた。このような規模の小惑星の地球への衝突は数千年に一度の頻度で発生しているとされる。2025年3月26日にジェイムズ・ウェッブ宇宙望遠鏡 (JWST) による中間赤外線熱放射の観測により、初めて の直接的な直径の測定が行われ、その結果によると の直径は 60 ± 7 m であると推定されている。
質量と密度も直接測定されてはいないが、仮定した密度から質量を推定できる。NASA は密度を 2.6 g/cm3 と仮定しており、これに基づいて質量を 2.2 kg と推定している。NASA が推定したこれらの の直径、質量、密度を用いると、想定される進入速度である 17.20 km/s で地球に衝突した場合、TNT換算で約 7.9 Mt（約 32.6 PJ）のエネルギーを放出することになる。これは全世界に影響を及ぼす程の規模ではないが、2013年にロシアのチェリャビンスク州に落下した隕石（2013年チェリャビンスク州の隕石落下）の約14倍の威力であり、大気圏へ突入して空中爆発を起こしたり、地表まで到達して衝突クレーターを形成するのには十分なエネルギーであり、局地的に破滅的な被害を引き起こす可能性がある。直径が推定される最大値に近い 100 m である場合、放出されるエネルギーは 50 Mt（約 206 PJ）となる。
組成と自転周期 カナリア大望遠鏡とローウェル・ディスカバリー望遠鏡による予備的な分光解析の結果によると、 は小惑星のスペクトル分類においてS型小惑星、L型小惑星、K型小惑星のいずれかに分類されるとされ、特にS型小惑星の可能性が高いとされているが、いずれにせよ全体的な組成としては石質であることが示唆されている。2025年2月に行われたジェミニ天文台のジェミニ南望遠鏡による分光観測では、Sa型小惑星かR型小惑星のいずれかであることが示されている。
超大型望遠鏡VLTとラ・シヤ天文台にある口径 1.54 m の望遠鏡による測光観測からは の自転周期は約19分半であると求められている。見かけの明るさが自転に応じて0.42等級変化する様子が観測されており、これは が細長い形状となっていることを示している。最も幅が短い短径に対する最も幅が長い長径の比は 1.4 を超えると見積もられている。自転速度はかなり速いが、一枚岩のような性質ではないラブルパイル天体である可能性はあるとされる。ジェミニ南望遠鏡による の自転による光度曲線の様々な位相角での測定に基づくと、 の自転方向は逆行しており、極直径の約3倍の赤道直径を持つ非常に平坦な形状をしていることが示されている。
2032年の地球への接近
NASA のジェット推進研究所 (JPL) の計算によると、 は2032年12月22日（不確実性は約1時間半）に地球の近くへ接近すると計算されており、この時の名目上 (Nominal) 最接近距離は約 286,000 km で、不確実性（3σ）は約 2,200 km となっている。2025年1月27日、 の直径が比較的大きく、かつこの接近における地球への衝突確率が 1% を超えると計算されたことから、ジェット推進研究所内に設置されている地球近傍天体研究センター (CNEOS) はこの接近における の地球への衝突リスクを評価するトリノスケールの段階を「3」に引き上げた。これは天文学者らによる細心の注意が求められる段階であると評されている。1999年に導入されたトリノスケールによる評価が行われた小惑星の中では2004年に一時的に2029年の地球への接近においてトリノスケールで「4」と評価されていた (99942) アポフィス に次いで観測史上2番目に高い評価であり、「2」以上の評価を受けた天体としては2006年にトリノスケール「2」と評価された 以来約19年ぶり、史上3例目となる。また、(99942) アポフィスはトリノスケール「3」の評価を受けたことはないので、 は史上初めてトリノスケールで「3」と評価された天体となる。この接近において が衝突する可能性がある地域は、太平洋の中央アメリカ沖から南アメリカ大陸北部、大西洋中部、アフリカ大陸中部、そしてインド周辺までの帯状の地域となっている。
2月6日に算出された軌道解で、CNEOS は の2032年の地球への接近における衝突確率が 2.3% に達したと発表した。その約2週間後の2月18日に算出された軌道解において、 の衝突確率が 3.1%、パレルモスケールが -0.18（Background Hazard Level の約 66.1% の衝突危険度）になったことが発表された。これは2004年に算出された (99942) アポフィスの最高衝突確率である 2.7% を上回っており、 はトリノスケールで「1」以上と評価された事例の中では、地球への過去最高の衝突確率が算出された小惑星となった。
しかし、その翌日の2月19日に算出された軌道解では衝突確率は 1.5% にまで引き下げられ、続けて2月20日に算出された軌道解で衝突確率は 0.27% まで低下し、 の想定される直径においてトリノスケール「3」に分類される衝突確率の基準である 1% を下回ったことで、CNEOS はトリノスケールを「1」に引き下げた。そして約60日間の観測弧における418回の観測データの解析に基づいて2月23日に算出された軌道解において、不確実性が最接近時の地球からの名目上の距離よりも小さくなったことで地球への衝突確率は大幅に減少し、CNEOS や ESA などはこの接近における のトリノスケールを最も低い「0」に引き下げ、NASA は の2032年の地球への接近は大きな脅威を与えるものではなくなったと発表した。その後、2025年4月には は CNEOS による2032年の接近時での地球への衝突リスクは評価対象から除外された。欧州宇宙機関 (ESA) の地球近傍天体調整センター (NEOCC) も を地球に衝突する可能性がゼロではない小惑星がまとめられている「リスクリスト (Risk List)」に掲載していたが、この接近における地球への衝突リスク評価は2025年3月8日に終了している。Near Earth Objects Dynamic Site (NEODyS) でもこの接近における の地球への潜在的な衝突可能性を同年3月1日に排除しており、リスク評価の対象から除外した。
観測結果が不十分なことにより当初は将来的な軌道予想の不確実性は広いことが多く、観測を重ねるごとに軌道が詳細に求められるようになることで不確実性の範囲は狭まっていくが、その中に地球がまだ存在している場合は、地球の大きさは変わらないので相対的に衝突確率が上昇していくことが知られている。そのため、最終的にはその不確実性の範囲内から地球が外れることで地球へ衝突しない軌道であることが判明し、一時的にトリノスケールによる評価が行われた小惑星のほとんどは地球への衝突確率はほぼゼロと見做されている。このことから、 においても同様に最終的な地球への落下の可能性は非常に低いものになると予想されていた。
+ 軌道解 観測弧 JPL Horizonsによる名目上の最接近距離 名目上の最接近距離の不確実性(3σ) 衝突確率 トリノスケール パレルモスケール 2024年12月30日算出 2日（53回） 1040分の1（0.096%） 1 -1.73 2024年12月31日算出 3日（71回） 920分の1（0.11%） 1 -1.66 2025年1月1日算出 4日（87回） 870分の1（0.11%） 1 -1.64 2025年1月2日算出 6日（109回） 842分の1（0.12%） 1 -1.63 2025年1月3日算出 7日（120回） 760分の1（0.13%） 1 -1.61 JPL #142025年1月6日算出 8日（145回） 0.01706 au（約 2,552,000 km） 730分の1（0.14%） 1 JPL #152025年1月6日算出 11日（158回） 0.01537 au（約 2,299,000 km） 710分の1（0.14%） 1 -1.53 2025年1月11日算出 14日（170回） 630分の1（0.16%） 1 -1.53 JPL #272025年1月20日算出 26日（198回） 320分の1（0.31%） 1 JPL #302025年1月22日算出 28日（213回） 0.00068 au（約 102,000 km） 190分の1（0.52%） 1 -0.93 JPL #322025年1月23日算出 29日（219回） 0.00171 au（約 256,000 km） 110分の1（0.91%） 1 -0.69 JPL #342025年1月24日算出 30日（227回） 0.00113 au（約 169,000 km） 110分の1（0.91%） 1 -0.69 JPL #352025年1月27日算出 33日（238回） 0.00004564 au（約 6,829 km） 83分の1（1.2%） 3 -0.57 JPL #362025年1月28日算出 34日（245回） 0.00071 au（約 106,000 km） 83分の1（1.2%） 3 -0.56 JPL #372025年1月29日算出 35日（257回） 0.00085 au（約 127,000 km） 77分の1（1.3%） 3 -0.53 JPL #382025年1月30日算出 36日（261回） 0.00087 au（約 130,000 km） 77分の1（1.3%） 3 -0.53 JPL #402025年1月31日算出 37日（276回） 0.00046 au（約 69,000 km） 63分の1（1.6%） 3 -0.47 JPL #412025年2月1日算出 38日（284回） 0.00037 au（約 55,000 km） 59分の1（1.7%） 3 -0.43 JPL #422025年2月2日算出 39日（289回） 0.00185 au（約 277,000 km） 71分の1（1.4%） 3 -0.52 JPL #432025年2月3日算出 40日（292回） 0.00165 au（約 247,000 km） 67分の1（1.5%） 3 -0.49 JPL #442025年2月4日算出 41日（294回） 0.00151 au（約 225,000 km） 63分の1（1.6%） 3 -0.46 JPL #452025年2月5日算出 42日（307回） 0.00116 au（約 173,000 km） ± 892,000 km 53分の1（1.9%） 3 -0.40 JPL #462025年2月6日算出 43日（315回） 0.00059 au（約 88,000 km） 43分の1（2.3%） 3 -0.31 JPL #472025年2月7日算出 43日（325回） 0.00080 au（約 120,000 km） 45分の1（2.2%） 3 -0.32 JPL #482025年2月8日算出 44日（336回） 0.00061 au（約 92,000 km） 42分の1（2.4%） 3 -0.29 JPL #492025年2月9日算出 45日（343回） 0.00105 au（約 156,000 km） 45分の1（2.2%） 3 -0.34 JPL #502025年2月10日算出 45日（347回） 0.00112 au（約 167,000 km） 48分の1（2.1%） 3 -0.34 JPL #512025年2月12日算出 45日（348回） 0.00114 au（約 170,000 km） 48分の1（2.1%） 3 -0.35 JPL #532025年2月13日算出 45日（346回） 0.00112 au（約 167,000 km） 48分の1（2.1%） 3 -0.34 JPL #542025年2月14日算出 45日（354回） 0.00105 au（約 157,000 km） 45分の1（2.2%） 3 -0.33 JPL #552025年2月15日算出 45日（363回） 0.00105 au（約 157,000 km） 45分の1（2.2%） 3 -0.33 JPL #562025年2月17日算出 54日（368回） 0.00099 au（約 148,000 km） 38分の1（2.6%） 3 -0.25 JPL #572025年2月18日算出 55日（370回） 0.00082 au（約 123,000 km） 32分の1（3.1%） 3 -0.18 JPL #592025年2月19日算出 56日（376回） 0.00133 au（約 199,000 km） 67分の1（1.5%） 3 -0.51 JPL #602025年2月20日算出 57日（391回） 0.00161 au（約 241,000 km） 370分の1（0.27%） 1 -1.23 JPL #612025年2月21日算出 58日（392回） 0.00153 au（約 229,000 km） 280分の1（0.36%） 1 -1.11 JPL #622025年2月22日算出 59日（404回） 0.00147 au（約 220,000 km） 280分の1（0.36%） 1 -1.11 JPL #632025年2月23日算出 60日（418回） 0.00179 au（約 268,000 km） 26,000分の1（0.0039%） 0 -3.08 JPL #642025年2月24日算出 61日（424回） 0.00182 au（約 272,000 km） 59,000分の1（0.0017%） 0 -3.45 JPL #662025年2月26日算出 63日（428回） 0.00180 au（約 270,000 km） 91,000分の1（0.0011%） 0 -3.61 JPL #682025年2月28日算出 65日（441回） 0.00183 au（約 275,000 km） 130,000分の1（0.00076%） 0 -3.78 JPL #692025年3月1日算出 66日（442回） 0.00182 au（約 273,000 km） 120,000分の1（0.00082%） 0 -3.75 JPL #702025年3月7日算出 71日（444回） 0.00180 au（約 270,000 km） 500,000分の1（0.00020%） 0 -4.36 JPL #712025年3月8日算出 71日（452回） 0.00177 au（約 264,000 km） 910,000分の1（0.00011%） 0 -4.61 JPL #722025年3月11日算出 71日（453回） 0.00174 au（約 260,000 km） 1,800,000分の1（0.000055%） 0 -4.93 JPL #742025年3月18日算出 71日（460回） 0.00175 au（約 262,000 km） 5,300,000分の1（0.000019%） 0 -5.38 2025年4月2日 (UTC)、CNEOS はこの接近における の地球への衝突リスク評価を終了（2047年12月22日の接近時の衝突リスク評価のみ継続） JPL #762025年4月2日算出 91日（473回） 0.00174 au（約 260,000 km） JPL #782025年6月3日算出 137日（477回） 0.00178 au（約 267,000 km） JPL #792026年3月5日算出 428日（485回） 0.00186 au（約 278,000 km） 2026年3月5日16時2分 (UTC)、CNEOS は の地球への全ての衝突リスク評価を終了
月への衝突の可能性
カタリナ・スカイサーベイの運用エンジニアの一人である David Rankin は、2032年12月22日に が月に 0.3% の確率で衝突する可能性があると計算した。仮に が月に衝突した場合、直径 2 km 程度の衝突クレーターが形成され、その様子は地球上からでも観測できるとみられている。衝突の際に放出された破片などが地球へ飛来したとしても、地球の大気圏で消滅し、地球表面へ影響が生じることはない可能性が高い。2025年6月12日時点で、 は2032年12月22日15時10分頃 (UTC) に名目上の最接近距離で月の中心から約 10,680 km まで近づき、仮にこの接近で月へ衝突する場合、 は地球から観測できる月の表側の南半球へ衝突すると計算されている。
2025年2月20日に公開された軌道解では、地球への衝突リスクとしてのトリノスケールが「1」に引き下げられた一方で、月へ衝突する確率が 1% に上昇したと発表され、2月24日には 1.7%、4月2日には地球への衝突確率のピークを上回る 3.8% まで上昇したと発表されている。そして6月5日には、5月に行われたジェイムズ・ウェッブ宇宙望遠鏡による観測結果に基づいて月への衝突確率は 4.3% になったと発表された。
それからしばらくは が地球から遠く離れていたことで観測ができなかったが、2026年2月18日と2月26日にジェイムズ・ウェッブ宇宙望遠鏡によって再び観測することに成功した。これにより の観測弧はそれまでの137日から428日へと大幅に長くなり、この観測結果も考慮して軌道計算を行った結果、 は2032年の月への接近において、月の中心から約 23,000 km 離れたところを通過し、衝突する可能性は無いことが求められたと同年3月に公表された。
+ 軌道解 観測弧 JPL Horizonsによる名目上の最接近距離 名目上の最接近距離の不確実性(3σ) JPL #302025年1月22日算出 28日（213回） 0.00114 au（約 171,000 km） JPL #322025年1月23日算出 29日（219回） 0.00000754 au（約 1,128 km） JPL #632025年2月23日算出 60日（418回） 0.0000786 au（約 11,760 km） JPL #642025年2月24日算出 61日（424回） 0.000107 au（約 16,000 km） JPL #662025年2月26日算出 63日（428回） 0.0000902 au（約 13,490 km） JPL #672025年2月27日算出 63日（440回） 0.0000910 au（約 13,610 km） JPL #682025年2月28日算出 65日（441回） 0.000126 au（約 18,900 km） JPL #692025年3月1日算出 66日（442回） 0.000113 au（約 17,000 km） JPL #702025年3月7日算出 71日（444回） 0.000091 au（約 13,600 km） JPL #712025年3月8日算出 71日（452回） 0.000054 au（約 8,100 km） JPL #722025年3月11日算出 71日（453回） 0.00002256 au（約 3,380 km） JPL #732025年3月13日算出 71日（460回） 0.00003719 au（約 5,560 km） JPL #742025年3月18日算出 71日（460回） 0.00003772 au（約 5,640 km） JPL #752025年4月1日算出 88日（462回） 0.00000798 au（約 1,190 km） JPL #762025年4月2日算出 91日（473回） 0.00002044 au（約 3,060 km） JPL #772025年4月3日算出 91日（476回） 0.00002067 au（約 3,090 km） JPL #782025年6月3日算出 137日（477回） 0.00007140 au（約 10,680 km） JPL #792026年3月5日算出 428日（485回） 0.00015331 au（約 22,940 km）
観測 2024年から2025年にかけての観測
正式な発見の2日前である2024年12月25日に地球から約 828,800 km（月までの距離の約2.156倍）の距離にまで接近しており、次に地球へ接近する2028年12月17日までは地球から遠ざかる位置関係にある。2025年4月までには は地球から遠ざかることで、最大規模の望遠鏡であっても観測できないほど見かけの明るさは暗くなっていくと予想された。一方で、ジェイムズ・ウェッブ宇宙望遠鏡のような赤外線観測が行える宇宙望遠鏡を用いれば、地球から遠く離れていても観測を行える可能性があり、これにより の位置、および大きさやアルベドの正確な推定に繋がる赤外線熱放射の測定を行えることが期待されている。実際に2025年3月8日から3月26日にかけての期間と4月20日から5月16日にかけての期間にジェイムズ・ウェッブ宇宙望遠鏡に搭載されている観測装置 （近赤外線カメラ）と を用いた の観測を行う予定であり、3月の観測でこれらの観測装置による の詳細な位置、赤外線熱放射、および大きさの測定が実施されている。しかし、 の見かけの明るさの変化の推移に基づくと、ハッブル宇宙望遠鏡やジェイムズ・ウェッブ宇宙望遠鏡を用いても2025年に観測を行えるのは5月20日頃までと見込まれている。それ以降は宇宙望遠鏡を用いても観測が行えないほど見かけの明るさは暗くなるので、NASA は次に が地球へ接近する2028年に更なる観測を行う予定であるとされていた。
2026年の観測 しかし、欧州宇宙機関によって打ち上げられた位置天文学観測衛星であるガイアによる観測で、非常に正確に求められている背景の恒星の位置データを基に、その恒星間を移動する微かな の姿を2026年2月にジェイムズ・ウェッブ宇宙望遠鏡で観測できる可能性があるとジョンズ・ホプキンス大学の国際研究チームによって報告され、それにより同年2月18日と2月26日に の観測が行われた。その結果、 の観測に成功し、2032年の月への接近時における衝突可能性の排除に貢献した。このときの のVバンドにおける見かけの明るさは非常に暗く、約30等級であった。
プレカバリー の正式な発見前における最も古いプレカバリー記録は2024年12月25日であったが、その観測では の位置は正確に求められなかった。2016年に撮影されたすばる望遠鏡のアーカイブ画像を検索しても は見つかっておらず、2032年の接近で が地球から遠く離れたところを通過する可能性は排除されている。アマチュア天文家の Sam Deen によるとこの正式発見前の否定的な観測結果を軌道計算に含める場合、観測弧から計算された地球に衝突しない軌道の 60 - 80％ が除外され、の衝突確率は 3％ に上昇すると推定される。さらに、2024年12月25日単一の精度が低い観測結果も含めると、衝突確率は 6％ にまで増加する可能性があると予測した。2026年3月には、同じく Sam Deen の調査により、2016年にパロマー天文台で行われたサーベイ観測のアーカイブデータ内から が検出された可能性があると報告され、これが正式に確認されれば観測弧はそれまでの428日から3,495日程度まで延長されることになる。
掩蔽観測