Я́дерная форма парамагнети́зма обусловлена наличием у атомных ядер собственного магнитного момента, связанного с их Спином и, в некоторых случаях, орбитальным движением Нуклонов. В отличие от электронного парамагнетизма, ядерный парамагнетизм характеризуется чрезвычайно малой величиной магнитных моментов ядер — примерно на три порядка меньшей, чем магнитные моменты электронов. Это приводит к тому, что восприимчивость вещества к внешнему магнитному полю за счёт ядерных спинов оказывается крайне слабой при обычных температурах. Ядерный парамагнетизм описывается законом Кюри: магнитная восприимчивость пропорциональна , где — температура. Намагниченность вещества в слабом магнитном поле выражается как = , причём = , где — константа Кюри, зависящая от концентрации ядер, величины их спинов и магнитных моментов. Константа C для ядерного парамагнетизма включает фактор , где — ядерный магнитный момент, — число ядер в единице объёма. Из-за малости ядерный вклад в суммарную восприимчивость вещества обычно на 10⁻⁵–10⁻⁶ меньше электронного (если последний присутствует) и практически незаметен при комнатной температуре.
Примечания
Библиография
Категория:Ядерная физика