thumb|Konfúzor A konfúzor az áramlás irányában csökkenő keresztmetszetű csőszakasz.
Összenyomhatatlan közegben
Összenyomhatatlan közegben (kis sebességeknél a gázok, így a levegő is így viselkedik) a konfúzorban a közeg sebessége a keresztmetszettel fordítottan arányosan változik a kontinuitás miatt:
az első ábra jelöléseivel. A nyomás változása ideális, súrlódásmentes áramlás esetén a Bernoulli-törvényből számítható:
v = közeg sebessége p = nyomás = a közeg sűrűsége
Veszteségmentes esetben tehát a konfúzorból kilépő közeg nyomása:
Valóságos közegnél a súrlódás miatt a tényleges nyomás a csak kísérletekkel megállapítható Δp nyomásveszteséggel kisebb lesz:
thumb|Konfúzor nyomásveszteség tényezője
A konfúzorban, ahol a sebesség a hossz mentén állandóan nő, lényegesen kisebb a súrlódási veszteség és kisebb a leválás veszélye, mint diffúzorban. Ezért látható például, hogy a Venturi-cső szűkülő szakasza sokkal rövidebb, mint a bővülő csőszakasz. A nyomásveszteség a csőfal érdességén kívül a geometriai kialakítástól is függ. A konfúzor nyomásvesztesége a mérések szerint a következő empirikus összefüggésből számítható: , ahol: a veszteségtényező, az áramló közeg sűrűsége, pedig a közeg sebessége a felbővült keresztmetszetben.
Konfúzor összenyomható közegben A konfúzor a hangsebességet alulról megközelítő áramlási sebesség esetén az előbbiekhez hasonlóan viselkedik, de a számításnál az összenyomható közegre érvényes összefüggéseket kell használni. A hangsebesség felett (vagyis ha a Mach szám>1) a szűkülő csatorna mentén az áramlási sebesség csökken, a nyomás és a hőmérséklet pedig nő.
Források Pattantyús Gépész- és Villamosmérnökök Kézikönyve 2. kötet. Műszaki Könyvkiadó, Budapest, 1961. Willi Bohl: Műszaki áramlástan. Műszaki könyvkiadó, Budapest, 1983.
Külső hivatkozások dr. Pokorádi László: Áramlástan. Főiskolai jegyzet Lengyel Lajos: Gázdinamika. Egyetemi jegyzet
Kategória:Aerodinamika